1. Interakční síly mezi molekulami a atomy v tělesech
(snímek=odpověď)
Mezi molekulami jsou současné síly přitažlivosti a odpuzování, nazývané molekulární síly. Jsou to síly elektromagnetické povahy. Síly působící mezi dvěma molekulami závisí na vzdálenosti mezi nimi. Pokud se vzdálenost mezi molekulami zvětší, pak převládají síly mezimolekulární přitažlivosti. Na krátké vzdálenosti převládají odpudivé síly.
2. Na čem závisí rychlost difúze, vypařování a Brownova pohybu?
(snímek=odpověď)
Rychlost difúze závisí na typu látky, na teplotě a na stavu agregace látky.
Rychlost Brownova pohybu závisí na teplotě a hmotnosti Brownovy částice.
Rychlost odpařování závisí na typu látky, teplotě, ploše povrchu a přítomnosti pohybu vzduchu nad povrchem (vítr).
3. Přístroje pro měření teploty, tlaku, vlhkosti
(snímek=odpověď)
K měření teploty se používá teploměr.
K měření tlaku se používá manometr.
K měření vlhkosti se používá kondenzační vlhkoměr, vlasový vlhkoměr a psychrometr.
4. Fázové přechody (vypařování, tání, sublimace, kondenzace, krystalizace)
(snímek=odpověď)
Tání je proces přechodu látky z pevného do kapalného stavu.
Krystalizace je proces přechodu látky z kapalného do pevného skupenství.
Sublimace je proces přechodu látky z pevného do plynného skupenství.
Vaporizace je proces přechodu látky z kapalného do plynného skupenství.
Kondenzace je proces přechodu látky z plynného do kapalného skupenství.
5. Nasycená, nenasycená pára, dynamická rovnováha
(snímek=odpověď)
Sytá pára je pára, která je v dynamické rovnováze se svou kapalinou.
Nenasycená pára je pára, která nedosáhla dynamické rovnováhy se svou kapalinou.
Dynamická rovnováha je stav mezi kapalinou a její párou, ve kterém se počet molekul opouštějících kapalinu rovná počtu molekul, které se do ní vracejí.
6. Vzorce tlaku plynu, Clayperonova rovnice, Mendělejevova-Cliperonova rovnice, vztah mezi kinetickou energií a teplotou
(snímek=odpověď)
Vzorec tlaku plynu - kombinovaný zákon o plynech - p = nkT
Clayperonova rovnice
Mendělejevova-Clayperonova rovnice
Vztah mezi kinetickou energií a teplotou E = (3/2)kT
7. Převod teploty z Celsia na Kelvin, z Kelvina na Celsia
(snímek=odpověď)
Vztah mezi absolutní teplotou a teplotou stupnice Celsia vyjádřeno vzorcem T = 273,16+t, kde t je teplota ve stupních Celsia.
Často se používá přibližný vzorec:
1) převést z teploty ve stupních Celsia na teplotu v kelvinech T = 273 + t
2) převést z teploty v Kelvinech na teplotu ve stupních Celsia t = T – 273
8. Kelvinova stupnice, Celsiova stupnice
(snímek=odpověď)
0 0 na stupnici Celsia je teplota tání ledu.
100 0 na Kelvinově stupnici je bod varu vody.
0 0 na Kelviniho stupnici je absolutní nula - teplota, při které by se měl zastavit translační pohyb molekul.
Celsiova stupnice Kelvinova stupnice
9. Vztah mezi teplotou a tlakem plynu, mezi teplotou a kinetickou energií molekul plynu
(snímek=odpověď)
Vztah mezi teplotou a tlakem plynu p=nkT. Mezi p a T existuje přímo úměrný vztah(bez ohledu na to, kolikrát se teplota zvýší, tlak plynu se zvýší o stejnou hodnotu).
Vztah mezi teplotou a kinetickou energií molekul plynu E = (3/2)kT. Mezi p a E existuje přímo úměrný vztah(bez ohledu na to, kolikrát se teplota zvýší, kinetická energie molekul plynu se zvýší o stejnou hodnotu)
10. Základní ustanovení ICT a jejich experimentální zdůvodnění
(snímek=odpověď)
MCT je založeno na třech důležitých principech, potvrzených experimentálně a teoreticky.
- Všechna tělesa se skládají z drobných částic – atomů, molekul, mezi které patří i menší elementární částice (elektrony, protony, neutrony). Struktura jakékoli látky je diskrétní (nespojitá).
- Atomy a molekuly hmoty jsou vždy v nepřetržitém chaotickém pohybu.
- Mezi částicemi jakékoli látky existují síly interakce - přitahování a odpuzování. Povaha těchto sil je elektromagnetická.
Tato ustanovení jsou experimentálně potvrzena.
11. Hmotnost a velikost molekul
(snímek=odpověď)
Molekulaje nejmenší stabilní částice dané látky, která má její základní chemické vlastnosti.
Molekula se skládá z ještě menších částic - atomů, které se zase skládají z elektronů a jader.
Atomje nejmenší částice daného chemického prvku.
Velikosti molekul jsou velmi malé.
Řádová velikost průměru molekuly je 1·10 -8 cm = 1*10-10 m
Řádově objem molekuly 1·10 -20 m3
Řádová molekulová hmotnost 1,10 - 23 g = 1,10 -26 kg
12. Vlastnosti pevných látek, kapalin, plynů
(snímek=odpověď)
Pevné látky si zachovávají objem a tvar.
Tekutiny si zachovají objem, ale neudrží tvar.
Plyny si neudrží objem ani tvar.
13. K fázovým přechodům dochází při absorpci nebo výdeji tepla.
(snímek=odpověď)
K tání dochází absorpcí tepla
Ke krystalizaci dochází při uvolňování tepla.
K odpařování dochází při absorpci tepla.
Při uvolňování tepla dochází ke kondenzaci.
Sublimace nastává s absorpcí tepla
14. Vlhkost a rosný bod
(snímek=odpověď)
Absolutní vlhkost– hodnota ukazující, kolik vodní páry je přítomno v 1 m³ vzduchu.
Relativní vlhkost -toto je hodnota, která ukazuje, jak daleko je pára od nasycení. Toto je poměr parciálního tlakup vodní páry obsažené ve vzduchu při dané teplotě, na tlak nasycené páry p 0 při stejné teplotě, vyjádřeno v procentech:
Pokud vzduch neobsahuje vodní páru, pak je jeho absolutní a relativní vlhkost 0.
Pokud je vlhký vzduch ochlazen, pára v něm může být přivedena k nasycení a pak kondenzuje.
Rosný bod -To je teplota, při které se vodní pára obsažená ve vzduchu nasytí.
15. Graf tání a varu
Z Faradayova zákona (viz (123.2)) to vyplývá žádný změna magnetického indukčního toku souvisejícího s obvodem vede ke vzniku elektromotorické síly indukce a v důsledku toho se objeví indukční proud. V důsledku toho výskyt emf. elektromagnetická indukce je možná i ve stacionárním obvodu,
nachází se ve střídavém magnetickém poli. Nicméně e.m.f. v jakémkoliv obvodu nastává pouze tehdy, působí-li v něm vnější síly na proudové nosiče - síly neelektrostatického původu (viz § 97). Proto se v tomto případě nabízí otázka o povaze vnějších sil.
Zkušenosti ukazují, že tyto vnější síly nejsou spojeny s tepelnými ani chemickými procesy v okruhu; jejich výskyt také nemůže být vysvětlen Lorentzovými silami, protože nepůsobí na stacionární náboje. Maxwell předpokládal, že jakékoli střídavé magnetické pole vybudí elektrické pole v okolním prostoru, což je příčinou vzniku indukovaného proudu v obvodu. Podle Maxwellových představ hraje obvod, ve kterém se emf objevuje, druhořadou roli a je jakýmsi pouze „zařízením“, které toto pole detekuje.
Podle Maxwella tedy časově proměnné magnetické pole generuje elektrické pole E B, jehož cirkulace podle (123.3)
kde E B l - průmět vektoru E B do směru dl.
Dosazením výrazu (viz (120.2)) do vzorce (137.1) získáme
Pokud jsou povrch a obrys nehybné, lze operace diferenciace a integrace zaměnit. Proto,
(137.2)
kde symbol parciální derivace zdůrazňuje skutečnost, že integrál je pouze funkcí času.
Podle (83.3) je cirkulace vektoru intenzity elektrostatického pole (označme ho E Q) podél libovolného uzavřeného obrysu nulová:
(137.3)
Porovnáním výrazů (137.1) a (137.3) vidíme, že mezi uvažovanými poli (E B a E Q) je zásadní rozdíl: cirkulace vektoru E B na rozdíl od
cirkulace vektoru E Q se nerovná nule. Proto elektrické pole E B, buzený magnetickým polem, stejně jako samotné magnetické pole (viz § 118), je vír.
Zkreslený proud
Podle Maxwella, pokud jakékoli střídavé magnetické pole vybudí vírové elektrické pole v okolním prostoru, pak by měl existovat i opačný jev: jakákoli změna elektrického pole by měla způsobit vznik vírového magnetického pole v okolním prostoru. Pro stanovení kvantitativních vztahů mezi měnícím se elektrickým polem a magnetickým polem, které způsobuje, zavedl Maxwell v úvahu tzv. posuvný proud. .
Uvažujme obvod střídavého proudu obsahující kondenzátor (obr. 196). Mezi deskami nabíjecího a vybíjecího kondenzátoru je střídavé elektrické pole, proto podle Maxwella kondenzátorem „protékají“ posuvné proudy, skryté v těch oblastech, kde nejsou žádné vodiče.
Pojďme najít kvantitativní vztah mezi měnícími se elektrickými a magnetickými poli, které způsobuje. Podle Maxwella střídavé elektrické pole v kondenzátoru v každém okamžiku vytváří takové magnetické pole, jako kdyby mezi deskami kondenzátoru byl vodivý proud rovný proudu v napájecích vodičích. Potom můžeme říci, že vodivostní proudy (I) a posunutí (I cm) jsou stejné: I cm =I.
Vodivý proud v blízkosti desek kondenzátoru
,(138.1)
(hustota povrchového náboje s na deskách je rovna elektrickému posunutí D v kondenzátoru (viz (92.1)). Integrand v (138.1) lze považovat za speciální případ skalárního součinu, kdy a dS jsou vzájemné
paralelní. Proto pro obecný případ můžeme psát
Srovnání tohoto výrazu s 
(viz (96.2)), máme
Výraz (138.2) nazval Maxwell hustota vytěsnění proudu.
Uvažujme směr vektorů hustoty vodivosti a posuvného proudu j a j cm Při nabíjení kondenzátoru (obr. 197, c) vodičem spojujícím desky teče proud z pravé desky doleva; pole v kondenzátoru je proto zesíleno, tj. vektor je nasměrován stejným směrem jako D . Z obrázku je vidět, že směry vektorů a j se shodují. Když je kondenzátor vybitý (obr. 197, b) vodičem spojujícím desky teče proud zleva
směřuje doprava; pole v kondenzátoru je oslabeno; proto,<0, т. е.
vektor je směrován opačně než vektor D. Vektor je však směrován znovu
stejně jako vektor j. Z diskutovaných příkladů vyplývá, že směr vektoru j vektoru j cm se shoduje se směrem vektoru , jak vyplývá ze vzorce (138.2).
Zdůrazňujeme to ze všech fyzikálních vlastností, které jsou vlastní vodivosti proudu. Maxwell přisuzoval posuvnému proudu jediné – schopnost vytvářet magnetické pole v okolním prostoru. Posuvný proud (ve vakuu nebo látce) tedy vytváří v okolním prostoru magnetické pole (indukční čáry magnetických polí posuvných proudů při nabíjení a vybíjení kondenzátoru jsou na obr. 197 znázorněny čárkovaně).
V dielektrikách se předpětí skládá z dva termíny. Protože podle (89.2) D= , kde E je intenzita elektrostatického pole a P je polarizace (viz § 88), pak hustota vychylovacího proudu
, ( 138.3)
kde je hustota posuvného proudu ve vakuu, je hustota polarizačního proudu - proud způsobený uspořádaným pohybem elektrických nábojů v dielektriku (posunutí nábojů v nepolárních molekulách nebo rotace dipólů v polárních molekulách). Vybuzení magnetického pole polarizačními proudy je legitimní, protože polarizační proudy se svou povahou neliší od vodivých proudů. Nicméně skutečnost, že druhá část výtlakové proudové hustoty, není spojena s pohybem nábojů, ale kvůli pouze změna elektrického pole v čase, také excituje magnetické pole, je zásadně nové prohlášení Maxwell. I ve vakuu vede jakákoliv časová změna elektrického pole ke vzniku magnetického pole v okolním prostoru.
Je třeba poznamenat, že název „výsuvný proud“ je podmíněný, nebo spíše historicky vyvinutý, protože výtlačný proud je neodmyslitelně elektrickým polem, které se v průběhu času mění. Výtlačný proud tedy existuje nejen ve vakuu nebo dielektrikách, ale také uvnitř vodičů, kterými prochází střídavý proud.
 |
V tomto případě je však ve srovnání s vodivým proudem zanedbatelný. Přítomnost posuvných proudů experimentálně potvrdil A. A. Eikhenvald, který studoval magnetické pole polarizačního proudu, který, jak vyplývá z (138.3), je součástí posuvného proudu.
Maxwell představil koncept plný proud, rovnající se součtu vodivostních proudů (stejně jako konvekčních proudů) a posuvu. Celková proudová hustota
Představení pojmů posuvný proud a celkový proud. Maxwell zaujal nový přístup k uvažování o uzavřených obvodech střídavých obvodů. Celkový proud v nich je vždy uzavřený, to znamená, že na koncích vodiče je přerušen pouze vodivý proud a v dielektriku (vakuu) mezi konci vodiče je posuvný proud, který vodivost uzavírá.
Maxwell zobecnil větu o cirkulaci vektoru H (viz (133.10)) a zavedl celkový proud na jeho pravou stranu 
přes povrch S ,
natažený přes uzavřený obrys L .
Potom bude zobecněná věta o cirkulaci vektoru H zapsána ve tvaru
(138.4)
Výraz (138.4) je vždy pravdivý, o čemž svědčí naprostá shoda mezi teorií a zkušeností.
Kromě potenciálního Coulombova elektrického pole existuje vírové pole, ve kterém jsou uzavřené čáry napětí. Když známe obecné vlastnosti elektrického pole, je snazší pochopit povahu vírového pole. Je generován měnícím se magnetickým polem.
Co způsobuje indukovaný proud ve vodiči, který je stacionární? Co je indukce elektrického pole? Odpověď na tyto otázky, stejně jako rozdíl mezi vířivými a elektrostatickými a stacionárními, Foucaultovými proudy, ferity a další, se dozvíte z následujícího článku.
Jak se mění magnetický tok?
Vírové elektrické pole, které se objevilo po magnetickém, je zcela jiného typu než elektrostatické. Nemá přímé spojení s náboji a napětí na jeho vedeních nezačínají a nekončí. Jsou to uzavřené čáry jako magnetické pole. Proto se tomu říká vírové elektrické pole.
Magnetická indukce
Magnetická indukce se bude měnit tím rychleji, čím vyšší je napětí. Lenzovo pravidlo říká: s nárůstem magnetické indukce vytváří směr vektoru síly elektrického pole levý šroub se směrem jiného vektoru. To znamená, že když se levý šroub otáčí ve směru s tahovými čarami, jeho translační pohyb bude stejný jako u vektoru magnetické indukce.
Pokud se magnetická indukce sníží, pak směr vektoru napětí vytvoří pravý šroub se směrem druhého vektoru.
Tažné čáry mají stejný směr jako indukovaný proud. Vírové elektrické pole působí na náboj stejnou silou jako před ním. V tomto případě je však jeho práce na pohybu náboje nenulová, jako ve stacionárním elektrickém poli. Protože síla a posunutí mají stejný směr, bude práce po celé dráze podél uzavřené linie napětí stejná. Práce kladného jednotkového náboje zde bude rovna elektromotorické síle indukce ve vodiči.
Indukční proudy v masivních vodičích
V masivních vodičích dosahují indukční proudy maximálních hodnot. To se děje proto, že mají nízký odpor.
Takové proudy se nazývají Foucaultovy proudy (toto je francouzský fyzik, který je studoval). Lze je použít ke změně teploty vodičů. Na tomto principu stojí indukční trouby, například mikrovlnné trouby pro domácnost. Používá se také pro tavení kovů. Elektromagnetická indukce se také používá v detektorech kovů umístěných ve vzduchových terminálech, divadlech a dalších veřejných místech s velkými davy lidí.
Ale Foucaultovy proudy vedou ke ztrátám energie při výrobě tepla. Proto jádra transformátorů, elektromotorů, generátorů a dalších železných zařízení nejsou vyrobena z pevných, ale z různých desek, které jsou od sebe izolované. Desky musí být v přísně kolmé poloze vzhledem k vektoru napětí, který má vírové elektrické pole. Desky pak budou mít maximální odpor vůči proudu a bude se generovat minimální množství tepla.
Ferity
Rádiová zařízení pracují na nejvyšších frekvencích, kde počet dosahuje milionů vibrací za sekundu. Cívky jádra zde nebudou účinné, protože v každé desce se objeví Foucaultovy proudy.
Existují magnetické izolátory nazývané ferity. Při převrácení magnetizace se v nich nebudou objevovat vířivé proudy. Energetické ztráty na teplo se tak snižují na minimum. Používají se k výrobě jader používaných pro vysokofrekvenční transformátory, tranzistorové antény a tak dále. Získávají se ze směsi výchozích látek, která se lisuje a tepelně upravuje.
Pokud se magnetické pole ve feromagnetu rychle mění, vede to ke vzniku indukovaných proudů. Jejich magnetické pole zabrání změně magnetického toku v jádře. Tok se tedy nezmění, ale jádro nebude přemagnetizováno. Vířivé proudy ve feritech jsou tak malé, že se mohou rychle přemagnetizovat.
Vytváří se střídavé magnetické pole indukované elektrické pole. Pokud je magnetické pole konstantní, nebude zde žádné indukované elektrické pole. Proto, indukované elektrické pole není spojeno s náboji, jako je tomu v případě elektrostatického pole; jeho siločáry nezačínají ani nekončí na náložích, ale jsou uzavřené samy do sebe, podobně jako magnetické siločáry. Znamená to, že indukované elektrické pole jako magnetické, je vír.
Pokud je stacionární vodič umístěn ve střídavém magnetickém poli, pak se v něm indukuje e. d.s. Elektrony jsou poháněny ve směrovém pohybu elektrickým polem indukovaným střídavým magnetickým polem; vzniká indukovaný elektrický proud. V tomto případě je vodič pouze indikátorem indukovaného elektrického pole. Pole uvádí do pohybu volné elektrony ve vodiči a tím se odhaluje. Nyní můžeme říci, že i bez vodiče toto pole existuje a má rezervu energie.
Podstata jevu elektromagnetické indukce nespočívá ani tak ve vzniku indukovaného proudu, ale ve vzhledu vírového elektrického pole.
Tuto základní pozici elektrodynamiky stanovil Maxwell jako zobecnění Faradayova zákona elektromagnetické indukce.
Na rozdíl od elektrostatického pole je indukované elektrické pole bezpotenciální, protože práce vykonaná v indukovaném elektrickém poli při pohybu jednotkového kladného náboje po uzavřeném obvodu je rovna e. d.s. indukce, ne nula.
Směr vektoru intenzity vírového elektrického pole je stanoven v souladu s Faradayovým zákonem elektromagnetické indukce a Lenzovým pravidlem. Směr siločar vírového elektrického. pole se shoduje se směrem indukčního proudu.
Protože vírové elektrické pole existuje v nepřítomnosti vodiče, může být použito k urychlení nabitých částic na rychlosti srovnatelné s rychlostí světla. Právě na využití tohoto principu je založena činnost urychlovačů elektronů – betatronů.
Indukční elektrické pole má ve srovnání s elektrostatickým polem zcela odlišné vlastnosti.
Rozdíl mezi vírovým elektrickým polem a elektrostatickým polem
1) Není spojena s elektrickými náboji;
2) Siločáry tohoto pole jsou vždy uzavřené;
3) Práce vykonaná silami vírového pole pro pohyb nábojů po uzavřené trajektorii není nulová.
|
elektrostatické pole |
indukční elektrické pole |
| 1. vytvořený stacionárním elektrickým. poplatky | 1. způsobené změnami magnetického pole |
| 2. siločáry jsou otevřené - potenciální pole | 2. siločáry jsou uzavřené - vírové pole |
| 3. Zdroje pole jsou elektrické. poplatky | 3. nelze specifikovat zdroje pole |
| 4. práce vykonaná silami pole k pohybu zkušebního náboje po uzavřené dráze = 0. | 4. práce vykonaná silami pole pro pohyb zkušebního náboje po uzavřené dráze = indukované emf |
Pojďme tedy zachytit, co jsme se již naučili. Všechny naše vzorce lze odvodit z několika příkazů.
Prohlášení 1.
Matematickou formulací tohoto tvrzení je Ostrogradského-Gaussova věta pro sílu elektrického pole
Na pravé straně je integrál hustoty náboje v libovolném objemu, který se rovná celkovému náboji uvnitř. Na levé straně je tok vektoru intenzity elektrického pole libovolným uzavřeným povrchem omezujícím tento objem. Jak jsme viděli, v této rovnici je obsažen i Coulombův zákon.
prohlášení 2.
|
Magnetické náboje v přírodě neexistují. |
Matematickou formulací tohoto tvrzení je Ostrogradského-Gaussova věta pro vektor magnetické indukce, na jejíž pravé straně je nula
Prohlášení 3.
Matematicky je to vyjádřeno jako cirkulace intenzity elektrostatického pole rovna nule podél libovolného obrysu
Prohlášení 4.
Matematickým vyjádřením tohoto tvrzení je věta o cirkulaci vektoru magnetické indukce
Na levé straně je cirkulace magnetického pole podél libovolného obrysu L a vpravo - integrál celkové proudové hustoty na libovolném povrchu S, natažený přes tento obrys. Tento integrál se rovná součtu proudů procházejících povrchem S. Tato rovnice obsahuje Biot-Savart-Laplaceův zákon.
Tyto čtyři rovnice je třeba doplnit výrazem pro Lorentzovu sílu působící na pohybující se náboje z elektromagnetických polí
Pozorný čtenář si všimne, že nadpisy u posledních dvou tvrzení jsou jiným písmem. Nebylo to provedeno náhodou: tato prohlášení podléhají změnám. Faktem je, že od té doby, co jsme formulovali tato čtyři tvrzení, jsme se seznámili ještě s jedním fenoménem – elektromagnetickou indukcí. V psaných rovnicích se to zatím neprojevilo. Pojďme na to.
Pokud magnetický tok přes vodivou cívku L změny, pak se v cívce objeví indukované emf. Co to znamená? Na náboje ve vodiči bude působit síla spojená s tímto emf. Ale výskyt síly působící na náboj znamená výskyt nějakého druhu elektrického pole. Cirkulace tohoto pole podél otáčky je přesně stejná, podle definice, indukovanému emf
Rozdíl mezi cirkulací a nulou znamená, že toto elektrické pole není potenciální, ale má vír charakter jako magnetické pole. Ale pokud se takové pole objevilo, jaká je pak role cívky? Cívka není nic jiného než pohodlný detektor pro záznam vířivého elektrického pole z výsledného indukčního proudu. Abychom se úplně rozloučili s cívkou, vyjádřeme indukované emf pomocí toku magnetického pole. Přepišme Faradayův zákon ve tvaru
Kombinací této rovnice s (9.6) dojdeme k upravenému výroku 3 (obr. 9.1).
Prohlášení 5.
Rýže. 9.1. Zákon elektromagnetické indukce, jak jej interpretoval Maxwell:
měnící se magnetické pole vytváří vířivé elektrické pole
Matematicky je to vyjádřeno jako rovnice
|
|
Tato rovnice obsahuje Faradayův zákon elektromagnetické indukce.
Zde musíme být trochu opatrní: když máme další elektrické pole, nezmění to první tvrzení? Naštěstí je odpověď záporná: tok vírového pole uzavřeným povrchem je nulový, takže toto pole nebude přispívat k levé straně rovnice (9.1).
Zdálo by se, že jsme již vzali v úvahu všechny jevy, které známe. Proč jsme tedy označili čtvrtou rovnici jako vyžadující úpravu? Faktem je, že symetrie mezi elektrickými a magnetickými jevy je nyní narušena. Předpokládejme, že v systému nejsou žádné náboje ani proudy. Mohlo by pak existovat elektromagnetické pole? Odpověď známe z moderního života: může! Existují elektromagnetické vlny, které se šíří prostorem a nevyžadují k tomu žádné médium. Při absenci nábojů a proudů jsou první dvě rovnice (9.1) a (9.2) zcela symetrické. Totéž nelze říci o druhé dvojici rovnic. Lze generovat elektrické (vírové) pole bez nábojů, pouhou změnou magnetického pole? Proč nemůže být magnetické pole generováno proudy, ale změnou elektrického pole?
